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避免翹曲、增加層粘性,通過仿真來提高FDM 3D打印質(zhì)量

FDM 3D打印機(jī)是市面上最常見的入門級3D打印機(jī),隨著適用于FDM機(jī)型的3D打印材料的不斷擴(kuò)充,F(xiàn)DM 3D打印機(jī)所具備的經(jīng)濟(jì)性優(yōu)勢也越來越顯現(xiàn)出來。然而,如何通過FDM 3D打印機(jī)讓一個(gè)5歲的孩子都能夠一鍵打印出合格質(zhì)量的產(chǎn)品來,這成為衡量一款設(shè)備是否能夠得到市場的快速認(rèn)可的關(guān)鍵要素。這其中,仿真技術(shù)可以有效地幫助設(shè)備開發(fā)者通過優(yōu)化設(shè)備的設(shè)計(jì)來獲得滿意的3D打印質(zhì)量。

      安世亞太展示了針對某款FDM機(jī)型的高溫倉所做仿真優(yōu)化,針對此部分做優(yōu)化的目的:

防止打印過程中引起的應(yīng)力翹曲;

調(diào)整合適的溫度環(huán)境以增加打印層之間的粘結(jié)性,提高打印模型的性能。

主要涉及到的CFD問題如下:

優(yōu)化出風(fēng)口的形狀、尺寸大小、位置等參數(shù);

優(yōu)化出風(fēng)口、加熱器和風(fēng)機(jī)的相互擺放位置;

得到合適的加熱器的功率和風(fēng)機(jī)風(fēng)速、風(fēng)量等建議;

得到合適的隔熱材料的厚度建議。

圖1-1 某款FMD整機(jī)圖(左)

圖 1-2 某款FMD高溫倉截面示意圖(右)


圖1-3 某款FMD內(nèi)部結(jié)構(gòu)1(左)

圖1-4 某款FMD內(nèi)部結(jié)構(gòu)2(右)


模型簡化及假設(shè)

- 腔體模型

某款FDM機(jī)型腔體主要保留尺寸較大、對流動有明顯影響的結(jié)構(gòu),如冷卻水管道、散熱片結(jié)構(gòu)等,去掉倒角及螺孔。



圖2-1 整機(jī)分解圖(左)

圖2-2 整機(jī)簡化模型圖(右)


本報(bào)告中所進(jìn)行的計(jì)算采用圖2-2中左側(cè)風(fēng)道內(nèi)部分,如下圖所示。為保證FLUENT計(jì)算的收斂性,對空調(diào)內(nèi)部的計(jì)算域出口進(jìn)行簡單修改。本報(bào)告中采用延長出口段的方法來調(diào)整流體域,保持出口截面積相同,垂直向外延長,把進(jìn)出口適當(dāng)延長,并將壓力為0 的邊界定義在較遠(yuǎn)的位置。這樣FLUENT 的計(jì)算收斂性會更好,計(jì)算出來的結(jié)果也更貼合實(shí)際。修改后的流體域如下圖。



圖 2-3 出入口延長后的流體域

- 模型中使用的假設(shè)

對于所計(jì)算的模型進(jìn)行了如下假設(shè):

操作壓強(qiáng)為101325Pa

由于氣體流速較低,壓力變化不大,把氣體作為不可壓縮流體處理

風(fēng)機(jī)外殼內(nèi)部有設(shè)置有一層1mm的不銹鋼內(nèi)蓋,由于尺寸與周圍差異較大,非常不利于網(wǎng)格劃分,將這一薄壁結(jié)構(gòu)進(jìn)行簡化,在進(jìn)行邊界條件設(shè)置的時(shí)候設(shè)置為有0.001m厚度的不銹鋼壁面。



圖2-4 內(nèi)殼薄壁結(jié)構(gòu)

- 針對離心式風(fēng)機(jī)進(jìn)行的假設(shè)

    離心式風(fēng)機(jī)是根據(jù)動能轉(zhuǎn)換為勢能的原理,利用高速旋轉(zhuǎn)的葉輪將氣體加速,然后減速、改變流向,使動能轉(zhuǎn)換成勢能(壓力)。在單級離心式風(fēng)機(jī)中,氣體從軸向進(jìn)入葉輪,氣體流經(jīng)葉輪時(shí)改變成徑向,然后進(jìn)入擴(kuò)壓器。在擴(kuò)壓器中,氣體改變了流動方向造成減速,這種減速作用將動能轉(zhuǎn)換成壓力能。壓力增高主要發(fā)生在葉輪中,其次發(fā)生在擴(kuò)壓過程。

    由于給出的模型中的風(fēng)機(jī)結(jié)構(gòu)不是真實(shí)葉片,所以在本報(bào)告中使用速度入口邊界來模擬葉片帶來的旋轉(zhuǎn)效應(yīng)。進(jìn)行入口設(shè)置時(shí),設(shè)置切向速度和軸向速度。其中軸向速度為風(fēng)機(jī)額定流量與葉片所在圓周面折算結(jié)果,切向速度為半徑與額定轉(zhuǎn)速折算結(jié)果。



圖2-5 模型中的風(fēng)機(jī)葉片(左)

圖2-6 真實(shí)的風(fēng)機(jī)葉片(右)

網(wǎng)格處理

基準(zhǔn)案例網(wǎng)格總數(shù)為2485252,最高扭曲率為0.86,網(wǎng)格質(zhì)量過關(guān)。



圖3-1 基準(zhǔn)案例網(wǎng)格示意圖

風(fēng)道設(shè)計(jì)

   市場上可見的風(fēng)道結(jié)構(gòu),總結(jié)其設(shè)計(jì)原則,均為將風(fēng)機(jī)抽取的氣體均勻、盡可能多的充入換熱器區(qū)域。都是以類似添加蝸殼或者擋風(fēng)板的方式來實(shí)現(xiàn)這一目的。



圖4-1 F370風(fēng)道示意圖(左)

圖4-2 F370風(fēng)道局部圖(右)



圖4-3 F450風(fēng)道示意圖(左)

圖4-4 F450風(fēng)道局部圖(右)


本報(bào)告中給出兩種擋風(fēng)罩形式,添加擋風(fēng)罩的目的之一為在豎直方向上,限制氣流的擴(kuò)展;其二為在左右方向上限制氣流的流動。兩種擋風(fēng)罩形式如下,區(qū)別在于是否將風(fēng)機(jī)上邊的位置封口。



圖4-5 擋風(fēng)罩優(yōu)化方案一(左)

圖4-6 擋風(fēng)罩優(yōu)化方案二(右)



圖4-7 擋風(fēng)罩優(yōu)化方案一局部放大圖(左)

圖4-8 擋風(fēng)罩優(yōu)化方案二局部放大圖(右)

方案設(shè)置


表格 5-1 工況設(shè)置


仿真結(jié)果

- 流場結(jié)果

工況1

圖6-1 工況1-Z方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-2 工況1-Z方向中截面速度流線示意圖(右)

圖6-3 工況1-X方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-4 工況1-X方向中截面速度流線示意圖(右)

圖6-5 工況1-Y方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-6 工況1-Y方向中截面速度流線示意圖(右)


工況3

圖6-7 工況1-Z方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-8 工況1-Z方向中截面速度流線示意圖(右)

圖6-9 工況1-X方向中截面速度矢量示意圖(左)
圖6-10 工況1-X方向中截面速度流線示意圖(右)

圖6-11 工況1-Y方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-12 工況1-Y方向中截面速度流線示意圖(右)


工況5

圖6-13 工況1-Z方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-14 工況1-Z方向中截面速度流線示意圖(右)

圖6-15 工況1-X方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-16 工況1-X方向中截面速度流線示意圖(右)


圖6-17 工況1-Y方向中截面速度矢量示意圖(左)

圖6-18 工況1-Y方向中截面速度流線示意圖(右)

溫度場結(jié)果

工況2


圖 6-19 加熱器截面檢測位置

工況4




圖6-20 Y方向加熱器入口截面溫度場分布(左)

圖6-21 Y方向加熱器出口截面溫度場分布(右)



圖6-22 Z=0.35截面溫度場分布(左)

圖6-23 Z=-0.025截面溫度場分布(右)


工況6



圖6-28 Y方向加熱器入口截面溫度場分布(左)

圖6-29 Y方向加熱器出口截面溫度場分布(右)



圖6-30 Z=0.35截面溫度場分布(左)

圖6-31 Z=-0.025截面溫度場分布(右)


分析、結(jié)論及改進(jìn)建議

- 對比分析

流場分析

     由于當(dāng)前的流體域邊界是從固體實(shí)體模型中抽取出來的,因此在出口處距離風(fēng)扇比較短,而在FLUENT 計(jì)算中出口強(qiáng)制定義為壓力邊界并固定了相對壓力為0(壓力出口靜壓為0),這和實(shí)際情況是不相符的。實(shí)際情況是空氣在出口流出后又經(jīng)過適當(dāng)發(fā)展后才達(dá)到和外界大氣相同的靜壓為0 條件,所以在計(jì)算時(shí)采用出口延長后的模型。



圖7-1 加熱器入口所在截面與腔體截面

    上圖為加熱器入口所在截面與腔體截面,S1為加熱器所在區(qū)域,S2為相同為相同截面的腔體流通區(qū)域。當(dāng)S1對來流有一定阻力時(shí),氣流自然會繞過S1,而從S2紅色框外的區(qū)域流動。即散熱區(qū)域內(nèi)由于散熱片的排列影響了流通面積,增大了此區(qū)域的阻力,氣流很少從散熱區(qū)流通過,進(jìn)而影響換熱效果。

其中inlet面是整個(gè)計(jì)算域的入口面,也就說散熱器入口截面的流量等于S1面與S2面流量之和。

表7-1 原方案-入口總流量與進(jìn)入散熱區(qū)域流量數(shù)值


表7-2方案1-入口總流量與進(jìn)入散熱區(qū)域流量數(shù)值

表7-3方案2-入口總流量與進(jìn)入散熱區(qū)域流量數(shù)值

對比表7-1、7-2、7-3可知,各工況的散熱區(qū)內(nèi)氣流的流速有著明顯的不同,這說明散熱片區(qū)域的阻力對來流有很大的影響,若大部分氣流從散熱片區(qū)域外流過,那么冷源與熱源的接觸面積不足,熱交換效果不好。


溫度場分析

   下表為各方案的溫度及熱流量統(tǒng)計(jì)表格,可以看出當(dāng)入口溫度都為23℃時(shí),方案二的出口溫度(74℃)高于方案一(72℃),遠(yuǎn)高于原始方案(4℃8)。其中原始方案的溫升為25℃,方案一的溫升為46℃,方案二的溫升為56℃。雖然方案二比方案一的出口溫升高15.2%,方案二的加熱器的總換熱量高于方案一14.3%,即方案二的熱能利用率高于方案一。

表7-4 各方案溫度及熱流量統(tǒng)計(jì)


從上表可以看出,優(yōu)化方案一和優(yōu)化方案二的換熱性能力都高于原始方案,其中方案二的流體出口和入口的熱量差值 (w)是方案一的1.28倍。原因在于,對于方案一來說,從離心風(fēng)機(jī)出來的氣流又兩個(gè)方向可以流動,流向換熱區(qū)域或流向相反區(qū)域(如圖7-2所示),流向反方向的氣流沒有擋風(fēng)罩的約束,從擋風(fēng)罩外側(cè)流向出口,導(dǎo)致流向換熱區(qū)域的流量只占總流量的一半,且此時(shí)出口的溫度并不均勻(如圖7-3、7-4)。

圖7-2 方案一 風(fēng)機(jī)流出氣流方向示意


圖7-3 方案一出口面溫度分布

圖7-4 方案二出口面溫度分布


- 結(jié)論

     經(jīng)過對比分析可以得出如下結(jié)論:根據(jù)數(shù)值模擬的結(jié)果,添加了阻力的的散熱片區(qū)域的流量很小,大部分氣流從散熱片區(qū)域外流過,會導(dǎo)致散熱效果不好。

添加擋風(fēng)罩后,氣流被強(qiáng)制通過散熱片區(qū)域,增大與加熱器加熱面的接觸面積和接觸風(fēng)量,可以有效的提高加熱器的熱能利用效率,采用方案二中的擋風(fēng)罩后,出口的溫升較原方案提高一倍至53℃,且出口風(fēng)溫分布也比較均勻。


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